Stirling-Kreisprozess

Datei:Stirling pV- und TS-Diagramm.svg

Stirling-Kreisprozess, links das pV-Diagramm mit Druck p und Volumen V, rechts das TS-Diagramm mit Temperatur T und Entropie S

Datei:Realisierung des Stirling-Kreisprozesses.svg

Vergleichsprozess in einem Stirlingmotor mit zwei Kolben und Regenerator (gasdurchlässiger Wärmespeicher)
1 > 2: Expansion des Gases
2 > 3: Abkühlung des Gases
3 > 4: Kompression des Gases
4 > 1: Erwärmung des Gases

Der Stirling-Kreisprozess ist ein idealisierter thermodynamischer Prozess, der die Grundlage für die Funktionsweise eines Stirlingmotors bildet. Es handelt sich um einen geschlossenen Kreislauf, bei dem ein Arbeitsgas (meist Luft oder Helium) abwechselnd erhitzt und abgekühlt wird, um Wärmeenergie in mechanische Arbeit umzuwandeln. Der Prozess besteht aus je zwei isothermen und isochoren Zustandsänderungen und wird üblicherweise mit dem pV- und TS-Diagramm dargestellt. Der Stirling-Kreisprozess lässt sich beispielsweise durch eine Maschine mit zwei Kolben und einem Regenerator realisieren (Stirlingmotor). Das nebenstehende Schema zeigt eine denkbare Anordnung. Die mit (1, 2, 3, 4) gekennzeichneten Kolbenstellungen sind die Diagrammeckpunkte im pV- und im TS-Diagramm.

Der Stirlingmotor setzt diesen Kreisprozess näherungsweise um.

Funktionsweise

Datei:Stirling-circle-in-p-V-diagram-2.svg

Vergleichsprozesses mit einem Kolben und p-V-Diagramm. In den Schritten 2 und 4 ruht der Kolben, während sich das Gas abkühlt bzw. erwärmt.

Im Stirlingmotor wird angestrebt, das enthaltene Arbeitsgas den Stirling-Kreisprozess durchlaufen zu lassen. In der Praxis erreichen klassische Stirlingmotoren jedoch nicht einmal annähernd den im pV-Diagramm dargestellten idealisierten Prozess: Die Isothermen können technisch nicht implementiert werden, da sie nur ein Teilvolumen beeinflussen, nämlich das des beheizten bzw. gekühlten Volumens. Das gesamte expandierte bzw. komprimierte Volumen ist jedoch größer und betrifft die Gesamtgasmenge, die sich auch zum Teil in dem anderen Zylinder befindet. Die maximale Mischtemperatur über die gesamte Gasmenge ist niedriger, die minimale Mischtemperatur ist höher.

Der theoretische Prozess ist im nebenstehenden p-V-Diagramm dargestellt. Die rote Linie entspricht der Zustandsänderung des heißen Volumens, die blaue Linie die des kalten Volumens. Bei dem Kreisprozess wird das Arbeitsmedium periodisch expandiert und komprimiert. Die von der Maschine verrichtete Arbeit entspricht im p-V-Diagramm der Differenz der oberen und der unteren Isotherme, also der von den Linien umschlossenen Fläche.

Eine niedrige molare Masse des Arbeitsgases erhöht Effizienz und Leistung des Motors. Je größer der Arbeitsdruck ist, umso kompakter kann der Motor gebaut werden. Wasserstoff und Helium haben die höchste Wärmeleitfähigkeit und Wärmekapazität unter den Gasen. Dadurch können die Wärmetauscher kompakt gestaltet werden. Wasserstoff hat zusätzlich den Vorteil der kleinsten Viskosität aller Gase, wodurch die geringsten Gasreibungsverluste auftreten. Wasserstoff hat etwa die 2,7-fache Wärmekapazität von Helium, das selbst eine 4,7-fache Wärmekapazität gegenüber Luft hat.

Für die Zustandsänderungen gilt unter Verwendung folgender Abkürzungen:

<math>Q, W</math> = Wärmemenge, Arbeit in J
<math>n</math> = Stoffmenge des Arbeitsgases in mol
<math>m</math> = Masse des Arbeitsgases in g
<math>M=\frac{m}{n}</math> = Molmasse des Arbeitsgases in g/mol
<math>C_V</math> = Molare Wärmekapazität bei V=konst. in J mol⁻¹ K⁻¹
<math>R</math> = Universelle Gaskonstante in J mol⁻¹ K⁻¹
<math>T_o,T_u</math> = obere, untere Prozesstemperatur in K
<math>V_2,V_3, V_\text{UT}</math> = Volumen im unteren Totpunkt in m³
<math>V_1, V_4, V_\text{OT}</math> = Volumen im oberen Totpunkt in m³

Im Weiteren sind die einzelnen Prozessschritte I bis IV erläutert.

Datei:Stirling Cycle Colored.svg

pV-Diagramm

Datei:Diagramm idealer Strilingmotor als Waermekraftmaschine.svg

Diskontinuierlicher idealer Stirlingmotor

Isotherme Expansion

Prozessschritt I – Linie 1→2: Die isotherme Expansion von Volumen V₁ auf V₂ erfolgt bei konstanter Temperatur T_H. Dabei nimmt das Gas die Wärme Q₁₂ auf, der Druck sinkt, und es gibt die Arbeit W₁₂ ab, indem es den Arbeitskolben verschiebt.

n = Stoffmenge des Gases in mol
m = Masse des Gases in g
M = <math>\frac{m}{n}</math> = Molmasse des Gases in g/mol
C_v = Molare Wärmekapazität bei v=konst. in J mol⁻¹ K⁻¹
R = Universelle Gaskonstante in J mol⁻¹ K⁻¹

Isochore Abkühlung

Prozessschritt II – Linie 2→3: Die isochore Abkühlung geschieht bei konstantem Volumen im Regenerator (V₂ = V₃), der die abgegebene Wärme Q₂₃ zwischenspeichert. Bei gleichbleibendem Volumen ändern sich so Temperatur und Druck des Arbeitsgases. Das Verschieben der Kolben erfordert keine Arbeit, da auf beide der gleiche Druck wirkt.

<math>Q_{23} = \Delta E_\text{Reg} = n\cdot C_\text{V} \cdot (T_\text{H} - T_\text{K})</math>

ΔE_Reg = Änderung der thermischen Energie des Regenerators.

Der isochore Zustand wird bei Stirlingmotoren dadurch erreicht, dass die Kolbenoberflächen dauerhaft strömungstechnisch verbunden sind und das eingeschlossenen Volumen aufgrund der Zylinderanordnung quasi-konstant ist. Der vielzitierte Versuch, das Totraumvolumen durch den Einsatz einer Ventilsteuerung zu minimieren, würde diesen Zustand zunichtemachen und zu einer isobaren Abkühlung statt zu einer isochoren Druckminderung führen. Analoges gilt für die Erhitzung (siehe unten).

Isotherme Kompression

Prozessschritt III – Linie 3→4: Die isotherme Kompression von Volumen V₃ auf V₄ erfolgt bei konstanter Temperatur T_K, wobei die abgegebene Wärme Q₃₄ der zugeführten Arbeit W₃₄ entspricht. Beim Komprimieren verringert sich das Gasvolumen, der Druck steigt, und die Kühlung hält die Temperatur konstant. Das Gas nimmt dabei Arbeit auf, indem der Arbeitskolben verschoben wird.

Isochore Erwärmung

Prozessschritt IV – Linie 4→1: Die isochore Erwärmung erfolgt bei konstantem Volumen (V₁ = V₄) und führt zu einer erheblichen Drucksteigerung, die meistens die durch die Kompression hervorgerufene Drucksteigerung deutlich übersteigt. Die im Regenerator zwischengespeicherte Wärme Q₄₁ wird in diesem Schritt auf das Arbeitsgas zurück übertragen. Bei gleichbleibendem Volumen erhöhen sich so Temperatur und Druck des Gases. Das Verschieben der Kolben erfordert keine Arbeit, da auf beide Kolbenoberseiten der gleiche Druck wirkt.

<math>Q_{41} = - \Delta E_\text{Reg} = n\cdot C_\text{V} \cdot (T_\text{K} - T_\text{H})</math>

Die gesamte Prozessbeschreibung gilt für den unaufgeladenen Stirlingmotor. Der Druck hinter den Arbeitskolben ist also immer geringer als im Zylinder.

Nutzarbeit

Datei:Energiebilanz Motor.svg

Energiebilanz

Die von der Maschine verrichtete Arbeit entspricht im oben dargestellten pV-Diagramm der vom Graphen umschlossenen Fläche. Im T-s-Diagramm wird die Arbeit in diesem Fall als Differenz der zugeführten und abgeführten Wärme dargestellt und ergibt die schraffierte Fläche. Die Nutzarbeit W_Nutzt lässt sich aus der Energiebilanz entsprechend der rechten Skizze ermitteln:

Mit obigen Beziehungen für Q_zu und Q_ab wird

<math>W_\text{Nutz} = n\cdot R\cdot T_o \cdot \ln \left(\frac{V_2}{V_1}\right) - n\cdot R\cdot T_u \cdot \ln \left( \frac{V_3}{V_4} \right) \ </math>.

Setzt man für die Volumenverhältnisse

<math>\frac{V_2}{V_1} = \frac{V_3}{V_4} = \frac{V_{UT}}{V_{OT}}</math>,

erhält man für die Nutzarbeit:

<math>W_\text{Nutz}=n\cdot R \cdot (T_o -T_u) \cdot \ln \left( \frac{V_{UT}}{V_{OT}} \right)</math>

Wirkungsgrad

Datei:Carnot-eta.PNG

Carnot-Wirkungsgrade für drei verschiedene Anfangstemperaturen

Der theoretische Wirkungsgrad des Stirlingmotors entspricht dem Carnot-Wirkungsgrad:

Der tatsächlich realisierte Kreisprozess erreicht nicht annähernd das theoretische Maximum, weil die Übertragung von Wärme auf das Arbeitsgas durch das Zylindergehäuse hindurch ineffizient ist. Selbst bei einer internen Wärmezufuhr hat die Wärmequelle (z. B. Wärmeübertrager, Feuerungsstrecke, o. ä.) nach der Wärmeabgabe an den Stirlingmotor in der Regel noch eine erhebliche Menge an (ungenutzter) Restwärme. Mit einem Abgas-Wärmetauscher kann diese jedoch zur Vorwärmung der Verbrennungsluft genutzt und damit die Verluste verringert werden. Außerdem werden die Motoren selten auf eine obere Prozesstemperatur über 800 Kelvin (527 °C) ausgelegt, weil hochtemperaturfestes Material sehr teuer ist. Das Arbeitsgas im kalten Raum wiederum kann kaum unter 400 Kelvin (127 °C) gekühlt werden. Bei Niedertemperaturmaschinen, die zum Beispiel von nicht konzentrierter Sonnenstrahlung erhitzt werden, ist der Carnot-Wirkungsgrad entsprechend klein (mit T_o=53 °C und T_u=20 °C sind es 10 %). Die Verluste gegenüber der Carnot-Bedingung können jedoch gering gehalten werden.

Stirlingmotoren werden kommerziell zum Antrieb kleiner Elektrogeneratoren in Blockheizkraftwerken (BHKW) angeboten, da sie leiser sind als Verbrennungsmotoren. Stirlingmotoren in BHKW haben jedoch einen weit geringeren Wirkungsgrad als Verbrennungsmotoren. Das Verhältnis zwischen der Strom- (el.) und Wärmeproduktion (th.) beträgt nur ca. 1:6 oder 17 %,<ref><templatestyles src="Webarchiv/styles.css" />{{#if:20110811080940

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  }}</ref> während Verbrennungsmotoren in BHKW 1:2,5 oder 40 % erreichen. Deshalb sind BHKW mit Stirlingmotor nur geeignet, wenn mit deren „schlechtem“ Wirkungsgrad hauptsächlich Raumwärme erzeugt werden soll oder wenn die Energiequelle extrem günstig ist.

Zusammenfassung

Warum kann der Stirlingmotor Arbeit abgeben? Man braucht ein Wärmegefälle. In der Expansionsphase muss ein Auskühlen des Gases verhindert werden und in der Kompressionsphase muss das Erhitzen des Gases unterdrückt werden. Der Wirkungsgrad entspricht dabei dem thermischen Wirkungsgrad.

<math>

\eta={T_\text{H} -T_\text{K} \over T_\text{H}} </math>

T_H = Heiß-Temperatur
T_K = Kalt-Temperatur

In Prozessschritt I, der isothermen Expansion bei der hohen Temperatur T_H, nimmt das Gas im geschlossenen Zylinder Wärme auf und wandelt sie vollständig in Arbeit um. Der Druck p des Gases erzeugt auf die Fläche A des Arbeitskolbens eine Kraft F (= p*A). Bewegt sich dieser Kolben nun um den Weg Δs nach oben, so beträgt die dabei abgegebene Arbeit:

<math>|W| = F \cdot \Delta s = p \cdot A \cdot \Delta s = p \cdot \Delta V</math>

Im pV-Diagramm des idealen Stirlingprozesses erkennt man anschaulich die verrichtete Arbeit als die Fläche unter der Linie 1→2, der Isothermen bei der Temperatur T_H, wieder.

Während Prozessschritt III, der isothermen Kompression bei niedriger Temperatur T_K, muss weniger Arbeit zugeführt werden, die Fläche unter der Linie 3→4, der Isothermen bei der Temperatur T_K, ist kleiner. Bei einer Umdrehung des Motors ist daher die vom Kreislauf umschlossene Fläche 1234 gerade die Arbeit W_ab, die insgesamt abgegeben wird.

Je größer die dargestellte Fläche 1234 ist, desto mehr Arbeit kann der Motor bei einer Umdrehung abgeben. Je größer das Verhältnis von W₁₂ zu W₃₄ umso besser der Wirkungsgrad.

Realer Stirlingprozess

Der ideale Stirlingprozess ist, wie auch alle anderen idealen Kreisprozesse, nicht genau zu realisieren. Das nachstehende pv-Diagramm zeigt mit der Fläche (gelb) die reale Leistung die zur Nutzung verbleibt im Vergleich zum vorstehenden idealen Prozess-Diagramm.

Datei:PV real1.PNG

pV-Diagramm eines Stirlingmotors

Die folgende Auflistung der Gründe dafür ist gleichzeitig auch eine Einführung in die Problematik des Stirlingmotors.

Gründe für Wirkungsgradverluste

Einige Gründe, warum der reale Prozess vom idealen abweicht:

mechanische Reibung
Eine diskontinuierliche Kolbensteuerung, damit die Kolben in bestimmten Phasen so synchron laufen, dass das Gesamtvolumen konstant bleibt. Dies ist nur begrenzt realisierbar

Um den Wirkungsgrad zu verbessern (der Prozess wird in den Ecken besser ausgefahren) und den Totraum so klein wie möglich zu halten, ist eine diskontinuierliche Kolbensteuerung, so dass die Summe ihrer Hubbewegungen exakt Null ist, sinnvoll. Nur dann bleibt das Volumen des eingesperrten Gases konstant. Der Nachteil solcher Lösung ist hohe Komplexität der Maschine, höherer Verschleiß durch mechanische Belastung und dadurch auch zunehmende Geräuschentwicklung.

Datei:TOTRAUM SINUS DISK.PNG

pV-Diagramme unterschiedlicher Stirlingmotoren – Auswirkung der Bewegungsart auf die Nutzarbeit (schraffierte Fläche)

Durch hohe Gasgeschwindigkeit wird isotherme Zustandsänderung nur schlecht realisiert
Regeneratorwirkungsgrad ist beschränkt
Totraumeffekte

Im Idealfall befindet sich das gesamte Arbeitsmedium (Gas) im Expansions- und Kompressionsraum. Für noch bis 1999 realisierte Motoren beträgt der Totraum etwa 30 bis 50 % des Gesamtvolumens. Meistens befinden sich in diesen Toträumen (auch Schadräume genannt) die Wärmetauscheraggregate wie Erhitzer, Regeneratoren, Kühler. Dadurch geänderte Volumenverhältnisse bringen auch veränderte Druckverhältnisse mit sich, die sich sehr ungünstig auf den Gesamtwirkungsgrad auswirken.

Wärmeverlust durch das Material

Dieser Wärmeverlust entsteht durch den Wärmestrom entlang des Zylinders nach außen in Richtung Temperaturgefälle.

Dissipation durch Arbeitsgas- und Druckverlust

Dieser Verlust tritt bei Stirlingmaschinen mit einer Nenndrehzahl von mehr als 200/min verstärkt auf. Die Kompression und Expansion laufen dabei so schnell ab, dass der Wärmefluss, der für eine Isothermie nötig wäre, nicht mehr Schritt halten kann. Ergebnis ist der Druckanstieg bei der Kompression bzw. ein steiler Druckabfall bei der Expansion.

Weblinks

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Einzelnachweise

fr:Cycle de stirling